Студенческие работы
творческая работа учащихся
1. Презентация к уроку. Малютин Н. Тема: "Связи. Реакции связей"
2.Презентация к уроку. Конев Н. Тема: "Пара сил. Момент пары сил"
3. Презентация к уроку. Смоляков И. Тема "Закон трения. Закон трения-скольжения"
4. Реферат. Ананьин М. Тема: "Движение тел относительно других тел"
5. Доклад. Газизулин А. Тема: "Ременные и цепные передачи"
Скачать:
Предварительный просмотр:
Подписи к слайдам:
Связи и их реакции Свободное тело – это тело, которое может совершать из данного положения любые перемещения в пространстве. Н есвободное тело – тело, перемещению которого в пространстве препятствуют какие-нибудь другие, скрепленные или соприкасающиеся с ним тела. Связь – это все, что ограничивает перемещения данного тела в пространстве.
Силой давления на связь называется сила, действующая на тело, с тремясь под действием приложенных сил осуществить перемещение, которому препятствует связь. Одновременно, по закону о равенстве действия и противодействия связь будет действовать на тело с такой же по модулю, но противоположно направленной силой. Силой реакции связи или просто реакцией связи называется сила, с которой данная связь действует на тело, препятствуя тем или иным его перемещениям. Направлена реакция связи в сторону, противоположную той, куда связь не дает перемещаться телу.
Направление реакции связи основных взаимодействий: Гладкая плоскость или опора Нить Цилиндрический шарнир (подшипник) Сферический шарнир и подпятник Невесомый стержень
Направление реакции связи основных взаимодействий: 1. Гладкая плоскость или опора. Такая поверхность не дает телу перемещаться только по направлению общего перпендикуляра к поверхности соприкасающихся тех в точке их касания. Реакция гладкой поверхности или опоры направлена по общей нормали к поверхностям соприкасающихся тел в точке их касания и приложена в этой точке .
Направление реакции связи основных взаимодействий: Когда одна из соприкасающихся поверхностей является точкой, то реакция направлена по нормали к другой поверхности.
Направление реакции связи основных взаимодействий: 2. Нить. Связь осуществляется в виде гибкой нерастяжимой нити. Она не дает удаляться телу от точки подвеса нити (.)А. Реакция Т натянутой нити направлена вдоль нити к точке подвеса.
Направление реакции связи основных взаимодействий: 3. Цилиндрический шарнир (подшипник) осуществляет такое соединение двух тел, при котором одно тело может вращаться по отношению к другому вокруг общей оси, называемой осью шарнира . Если тело АВ прикреплено с помощью такого шарнира к неподвижной опоре D , то (.)А тела не может при этом переместиться ни по какому направлению, перпендикулярному оси шарнира.
Направление реакции связи основных взаимодействий: Следовательно, реакция цилиндрического шарнира может иметь любое направление в плоскости, перпендикулярной оси шарнира (т.е. в плоскости ХАУ). Для силы R в этом случае наперед неизвестны ни модуль, ни направление (угол альфа).
Направление реакции связи основных взаимодействий: 4. Сферический шарнир и подпятник. Тела, соединенные шарниром, могут как угодно поворачиваться одно относительно другого вокруг центра шарнира. Если тело прикреплено с помощью такого шарнира к неподвижной опоре, то (.)А тела не может при этом совершать никакого перемещения в пространстве.
Направление реакции связи основных взаимодействий: Следовательно, реакция сферического шарнира может иметь любое направление в пространстве. Для нее неизвестны ни модуль, ни углы с осями X, Y, Z. Произвольное направление в пространстве может иметь и реакция подпятника (подшипника с упором).
Направление реакции связи основных взаимодействий: 5. Невесомый стержень. Невесомым называют стержень, весом которого по сравнению с воспринимаемой им нагрузкой можно пренебречь. Пусть стержень прикреплен в (.)А и (.)В. Реакция невесомого шарнирно прилепленного прямолинейного стержня направлена вдоль оси стержня.
Направление реакции связи основных взаимодействий: Если связью является криволинейный невесомый стержень, то его реакция тоже направлена вдоль прямой АВ, соединяющей шарниры А и В.
Благодарю за внимание!
Предварительный просмотр:
Подписи к слайдам:
Пара сил. Момент пары. Теорию пар разработал французский ученый-механик Л. Пуансо (1777-1859гг)
Парой сил называется система двух равных по модулю, параллельных и направленных в противоположные стороны сил. Система сил, образующих пара, не находится в равновесии. Плоскостью действия пары называется плоскость, проходящая через линии действия пары сил. Плечом пары называется расстояние α между линиями действия сил пары.
Действие пары сил на твердое тело сводится к некоторому вращательному эффекту, который характеризуется величиной, называемой моментом пары.
Момент пары определяется: Модулем, равным произведению F*d Положением в пространстве плоскости действия пары Направлением поворота пары в этой плоскости
Моментом пары сил называется вектор ( ), модуль которого равен произведению модуля одной из сил пары в ту сторону, откуда пара видна стремящейся повернуть тело против хода часовой стрелки ( [T]=H*m). Момент пары может быть приложен в любой точке (такой вектор называется свободным ). Две пары сил, имеющие одинаковые моменты, эквивалентны , т.е. оказывают на тело одинаковое механическое действие.
Теорема 1 - о сложении пар: Если на тело действует несколько пар сил с моментами Т1,Т2,…,Т n , то сумма моментов всех пар сил эквивалентна одной паре с момента
Свойства пары сил: 1. Пару, не изменяя оказываемого ею на твердое тело действия, можно переносить куда угодно в плоскости ее действия 2. У данной пары можно произвольно менять модули сил или длину плеча, сохраняя неизменным ее момент 3. Пару можно перенести из данной плоскости в любую другую плоскость, параллельную данной
Теорема 2: Силу, приложенную к абсолютно твердому телу, можно переносить в любую другую точку тела, прибавляя при этом пару с моментом, равным моменту переносимой силы относительно точки, куда сила переносится. Действие силы при этом не изменится.
Доказательство теоремы 2: 1) Пусть имеется сила F , приложенная в (.)А. Требуется перенести ее в (.)В. 2) В (.)В добавим уравновешенную систему сил F’=F’’=F 3) В итоге образовалась пара сил ( ’’, ) и сила F’=F , но приложенная в (.)В
Теорема 3: Любая система сил, действующих на абсолютно твердое тело, при приведении к произвольно выбранному центру заменяется одной силой, равной главному вектору системы сил и приложенной в центре приведения, и одной парой с моментом, равным главному моменту системы сил относительно центра Для равновесия любой системы сил необходимо и д остаточно, чтобы главный вектор этой системы сил и ее главный момент относительно любого центра были равны нулю: =0, =0
Теорема Вариньона: Вариньон (1654-1722гг) франц. Физик, математик, механик Если данная система сил имеет равнодействующую, то момент равнодействующей относительно любого центра равен сумме моментов сил системы относительно того же центра.
Условия равновесия: Для равновесия произвольной плоской системы сил необходимо и достаточно, чтобы суммы проекций всех сил на каждую из двух координатных осей и сумма их моментов относительно любого центра, лежащего в плоскости действия сил, были равны нулю: 1 =0 =0 (F)=0
Для равновесия произвольной плоской системы сил необходимо и достаточно, чтобы суммы моментов всех этих сил относительно каких-нибудь двух центров (А и В) и сумма их проекций на ось Ох, не перпендикулярную прямой АВ, были равны нулю: 2 Условия равновесия: (F)=0 (F)=0 =0
Для равновесия произвольной плоской системы сил необходимо и достаточно, чтобы суммы моментов всех этих сил относительно любых трех центров А,В и С, не лежащих на одной прямой, были равны нулю: 3 Условия равновесия: ( )=0 ( F )=0 ( )=0 (уравнения трех моментов)
Благодарю за внимание!
Предварительный просмотр:
Подписи к слайдам:
Трение. Закон трения скольжения. Силой трения скольжения называют силу сопротивления относительному скольжению двух тел, возникающее при стремлении сдвинуть одно тело по поверхности другого в плоскости соприкосновения тел. Возникновение трения обусловлено шероховатостью поверхностей и наличием сцепления у прижатых друг к другу тел.
Законы трения скольжения: При стремлении сдвинуть одно тело по поверхности другого в плоскости соприкосновения тел возникает сила трения, которая принимает любые значения от нуля до предельного значения( ). 1 Приложенная к телу сила трения направлена в сторону, противоположную движению.
Предельная сила трения численно равна произведению статического коэффициента трения на нормальное давление (нормальную реакцию). Законы трения скольжения: 2 = *N Статический коэффициент трения - величина безразмерная, он определяется опытным путем и зависит от материала соприкасающихся тел и состояния поверхностей.
Значение предельной силы трения не зависит от размеров соприкасающихся поверхностей. Законы трения скольжения: 3 При движении сила трения равна произведению динамического коэффициента трения на нормальное давление F = f * N
Реакция шероховатой связи слагается из двух составляющих: Реакции Силы трения F Полная реакция будет отклонена от нормали на некоторый угол Наибольший угол называется углом трения. = , т.к. = = то
Если к телу, лежащему на шероховатой поверхности, приложить силу Р, образующую угол с нормалью, то тело сдвинется только тогда, когда Следовательно, никакой силой, образующей с нормалью угол , меньший угла трения , тело вдоль данной поверхности сдвинуть нельзя! Этим объясняются известные явления заклинивания или самоторможения тел.
Благодарю за внимание!
Предварительный просмотр:
Министерство образования и науки РБ ГАПОУ РБ
«Бурятский республиканский техникум автомобильного транспорта»
Реферат
Тема: Движения тел относительно других тел
Дисциплина: ОП.02 «Техническая механика»
Специальность: 23.02.03 «Техническое обслуживание и ремонт автомобильного транспорта»
Выполнил: студент группы ОТОР-2
Ананьин Максим
Проверил: Яковлева Г.В.
Онохой, 2019 г.
Содержание
- Введение……………………………………………………….3
- Основные абстрактные модели реальных тел………………..4
- Абстрактная инерциальная система отсчёта…………………6
- Как изучается теоретическая механика……………………….7
- Основные законы механики…………………………………...9
- Две частные задачи статики…………………………………..11
Заключение…………………………………………………….14
Литература……………………………………………………..15
Введение
В теоретической механике изучается движение тел относительно других тел, представляющие собой физические системы отсчёта.
Механика позволяет не только описывать, но и предсказывать движение тел, устанавливая причинные связи в определённом, весьма широком, круге явлений.
- Основные абстрактные модели реальных тел:
- материальная точка – имеет массу, но не имеет размеров;
- абсолютно твёрдое тело – объём конечных размеров, сплошь заполненный веществом, причём расстояния между любыми двумя точками среды, заполняющей объём, не изменяются во время движения;
- сплошная деформируемая среда – заполняет конечный объём или неограниченное пространство; расстояния между точками такой среды могут меняться.
Из них – системы:
- система свободных материальных точек;
- системы со связями;
- абсолютно твёрдое тело с полостью, заполненной жидкостью, и т.п.
«Вырожденные» модели:
- бесконечно тонкие стержни;
- бесконечно тонкие пластины;
- невесомые стержни и нити, связывающие между собой материальные точки, и т.д.
Из опыта: механические явления протекают неодинаково в разных местах физической системы отсчёта. Это свойство – неоднородность пространства, определяемого физической системой отсчёта. Под неоднородностью здесь понимается зависимость характера протекания явления от места, в котором мы наблюдаем это явление.
Ещё свойство – анизотропность (неизотропность) движение тела относительно физической системы отсчёта может быть различным в
зависимости от направления. Примеры: течение реки по меридиану (с севера на юг - Волга); полёт снаряда, маятник Фуко.
Свойства системы отсчёта (неоднородность и анизотропность) затрудняют наблюдение за движением тела.
Практически свободна от этого – геоцентрическая система: центр системы в центре Земли и системы не вращается относительно «неподвижных» звёзд). Геоцентрическая система удобна для расчётов движений на Земле.
Для небесной механики (для тел солнечной системы): гелиоцентрическая система отсчёта, которая движется с центром масс Солнечной системы и не вращается относительно «неподвижных» звёзд. Для этой системы пока не обнаружены неоднородность и анизотропность пространства по отношению к явлениям механики.
- Абстрактная инерциальная система отсчёта
Итак, вводится абстрактная инерциальная система отсчёта, для которой пространство однородно и изотропно по отношению к явлениям механики.
Инерциальная система отсчёта – такая, собственное движение которой не может быть обнаружено никаким механическим опытом. Мысленный эксперимент: «точка, одинокая во всём мире» (изолированная) либо покоится, либо движется прямолинейно и равномерно.
Все системы отсчёта движущиеся относительно исходной прямолинейно, равномерно будут инерциальными. Это позволяет ввести единую декартовую систему координат. Такое пространство называется евклидовым.
Условное соглашение – берут правую систему координат (рис. 1).
Время – в классической (нерелятивистской) механике абсолютно, единое для всех систем отсчёта то есть начальный момент – произволен. В отличие релятивистской механики, где применяется принцип относительности.
Состояние движения системы в момент времени t определяется координатами и скоростями точек в этот момент.
Реальные тела взаимодействуют при этом возникают силы, которые меняют состояние движения системы. Это и есть суть теоретической механики.
3.Как изучается теоретическая механика?
- Учение о равновесии совокупности тел некоторой системы отсчёта – раздел статика.
- Раздел кинематика: часть механики, в которой изучаются зависимости между величинами, характеризующими состояние движения систем, но не рассматриваются причины, вызывающие изменение состояния движения.
После этого рассмотрим влияние сил [ОСНОВНАЯ ЧАСТЬ].
- Раздел динамика: часть механики, в которой рассматривается влияние сил на состояние движения систем материальных объектов.
Принципы построения основного курса – динамики:
1) в основе – система аксиом (на основе опыта, наблюдений);
2) далее – законы внутренней логики (относительная независимость теории).
Постоянно – безжалостный контроль практики. Признак точной науки – наличие внутренней логики (без неё - набор не связанных рецептов)!
Статикой называется та часть механики, где изучаются условия, которым должны удовлетворять силы, действующие на систему материальных точек, для того чтобы система находилась в равновесии, и условия эквивалентности систем сил.
Будут рассмотрены задачи о равновесии в элементарной статике с применением исключительно геометрических методов, основанных на свойствах векторов. Такой подход применяется в геометрической статике (в отличие от аналитической статики, которая здесь не рассматривается).
Положения различных материальных тел будем относить к системе координат, которую примем за неподвижную.
Идеальные модели материальных тел:
1) материальная точка – геометрическая точка с массой.
2) абсолютно твёрдое тело – совокупность материальных точек, расстояния между которыми не могут быть изменены никакими действиями.
Силами будем называть объективные причины, являющиеся результатом взаимодействия материальных объектов, способные вызвать движение тел из состояния покоя или изменить существующее движение последних.
Так как сила определяется вызываемым ею движением, то она также имеет относительный характер, зависящий от выбора системы отсчёта.
Вопрос о природе сил рассматривается в физике. Система материальных точек находится в равновесии, если, будучи в покое, она не получает никакого движения от сил, на неё действующих. Из повседневного опыта: силы имеют векторный характер, то есть величину, направление, линию действия, точку приложения. Условие равновесия сил, действующих на твёрдое тело, сводится к свойствам систем векторов.
4.Основные законы механики
Обобщая опыт изучения физических законов природы, Галилей и Ньютон сформулировали основные законы механики, которые могут рассматриваться как аксиомы механики, так как имеют в своей основе экспериментальные факты.
Аксиома 1. Действие на точку твёрдого тела нескольких сил равносильно действию одной равнодействующей силы, строящейся по правилу сложения векторов (рис. 2).
Следствие. Силы, приложенные к точке твёрдого тела, складываются по правилу параллелограмма.
Аксиома 2. Две силы, приложенные к твёрдому телу, взаимно уравновешиваются тогда и только тогда, когда они равны по величине, направлены в противоположные стороны и лежат на одной прямой.
Аксиома 3. Действие на твёрдое тело системы сил не изменится, если добавить к этой системе или отбросить от неё две силы, равные по величине, направленные в противоположные стороны и лежащие на одной прямой.
Следствие. Силу, действующую на точку твёрдого тела, можно переносить вдоль линии действия силы без изменения равновесия (то есть, сила является скользящим вектором, рис.3)
Две категории сил.
1) Активные – создают или способны создать движение твёрдого тела. Например, сила веса.
2) Пассивные – не создающие движения, но ограничивающие перемещения твёрдого тела, препятствующие перемещениям. Например, сила натяжения нерастяжимой нити (рис. 4).
Аксиома 4. Действие одного тела на второе равно и противоположно действию этого второго тела на первое (действие равно противодействию).
Геометрические условия, ограничивающие перемещение точек, будем называть связями.
Условия связи: например,
физический кинематика механика статика
- стержень непрямой длины l.
- гибкая нерастяжимая нить длиной l.
Силы, обусловленные связями и препятствующие перемещениям, называются силами реакций.
Аксиома 5. Связи, наложенные на систему материальных точек, можно заменить силами реакций, действие которых эквивалентно действию связей.
Когда пассивные силы не могут уравновесить действие активных сил, начинается движение.
5. Две частные задачи статики
1. Система сходящихся сил, действующих на твёрдое тело
Системой сходящихся сил называется такая система сил, линии действия которой пересекаются в одной точке, которую всегда можно принять за начало координат (рис. 5).
Рис.5.
Проекции равнодействующей:
;
;
.
Если , то сила вызывает движение твёрдого тела.
Условие равновесия для сходящейся системы сил:
или | ||
Момент силы относительно точки О определим как вектор , по величине равный удвоенной площади треугольника, основанием которого является вектор силы с вершиной в заданной точке О; направление – ортогонально плоскости рассмотренного треугольника в ту сторону, откуда вращение, производимое силой вокруг точки О, видно против хода часовой стрелки. является моментом скользящего вектора и является свободным вектором (рис. 9).
Итак: или
,
где ; ; .
,
где F – модуль силы, h – плечо (расстояние от точки до направления силы).
Рис.10.
Моментом силы относительно оси называется алгебраическое значение проекции на эту ось вектора момента силы относительно произвольной точки О, взятой на оси (рис. 10).
Это скаляр, не зависящий от выбора точки. Действительно, разложим : || и в плоскости .
О моментах: пусть О1 – точка пересечения с плоскостью . Тогда:
а) от - момент => проекция = 0.
б) от - момент вдоль => является проекцией.
Итак, момент относительно оси – это момент составляющей силы в перпендикулярной плоскости к оси относительно точки пересечения плоскости и оси.
Теорема Вариньона для системы сходящихся сил:
Момент равнодействующей силы для системы сходящихся сил относительно произвольной точки А равен сумме моментов всех составляющих сил относительно той же точки А (рис. 11).
Доказательство в теории сходящихся векторов.
Пояснение: сложение сил по правилу параллелограмма => результирующая сила даёт суммарный момент.
Заключение
Время – в классической (нерелятивистской) механике абсолютно, единое для всех систем отсчёта то есть начальный момент – произволен. В отличие релятивистской механики, где применяется принцип относительности.
Состояние движения системы в момент времени t определяется координатами и скоростями точек в этот момент.
Реальные тела взаимодействуют при этом возникают силы, которые меняют состояние движения системы. Это и есть суть теоретической механики.
Литература
Основная литература
- Эрдеди А.А. Теоретическая механика. Сопротивление материалов: учебное пособие для студентов — 8-ое издание, стер. -М.: Издательский центр «Академия», 2017г -320 с.
- Олофинская В.П. Техническая механика: Курс лекций с вариантами практических и тестовых заданий: учебное пособие — М.: ФОРУМ: ИНФРА-М, 2016 г. - 349 с.
- Ивченко В.А. Техническая механика: учебное пособие — М.: ИНФРА -М, 2016 г — 157 с.
Дополнительная литература.
- Веринина Л.И. Теоретическая механика: учебник для нач. проф. образования — 5-ое издание, стер — М.: издательский центр «Академия», 2017 г -224 с.
- Аркуша А.Н. Техническая механика. Теоретическая механика и сопротивление материалов: учеб — 2 -ое изд. доп. - М.: Высшая школа 2018 г. 352 с.
Интернет источники
- Техническая механика. Форма доступа: http//technical-mechanics. narod.ru
Предварительный просмотр:
Министерство образования и науки РБ ГАПОУ РБ
«Бурятский республиканский техникум автомобильного транспорта»
Доклад
Тема: «Ременная и цепная передачи»
Дисциплина: ОП.02 «Техническая механика»
Специальность: 23.02.03 «Техническое обслуживание и ремонт автомобильного транспорта»
Выполнил: студент группы ОТОР-2
Газизулин Артем
Проверил: Яковлева Г.В.
Онохой, 2019 г.
Ременная передача — это передача механической энергии при помощи гибкого элемента (ремня) за счёт сил трения или сил зацепления (зубчатые ремни). Может иметь как постоянное так и переменное передаточное число (вариатор), валы которого могут быть с параллельными, пересекающимися и со скрещивающимися осями.
Состоит из ведущего и ведомого шкивов и ремня (одного или нескольких).
Недостатки (в сравнении с цепной передачей):
- большие габариты;
- малая несущая способность;
- проскальзывание (не относится к зубчатым ремням);
- малая долговечность.
Достоинства (в сравнении с цепной передачей):
- плавность работы;
- бесшумность;
- компенсация перегрузок;
- отсутствие в необходимости смазки;
- малая стоимость;
- легкий монтаж;
- возможность работы на высоких окружных скоростях;
- при выходе из строя, нет повреждений.
Зубчатые ремни включают в себя достоинства как ременных передач, так и цепных передач.
Ременная передача - механизм, осуществляющий передачу вращательного движения с помощью ремня, охватывающего закрепленные на валах шкивы. Приводной ремень, являясь промежуточной гибкой связью, передаёт крутящий момент с ведущего шкива на ведомый за счёт сил трения, возникающих между натянутым ремнем и шкивами. В зависимости от типа используемых ремней ременные передачи могут быть плоскоремёнными, клиноремёнными и круглоремёнными. Получают распространение ременные передачи поликлиновыми ремнями, имеющими клиновые выступы на внутренней стороне. Плоские и круглые приводные ремни используются обычно по одному в передаче, а клиновые — по несколько штук.
Плоскоременные передачи просты и удобны, позволяют применять обычные шкивы с гладкой поверхностью, способны работать при высоких скоростях. Однако ременные передачи с использованием плоских приводных ремней имеют невысокое тяговое усилие, значительные габариты и сравнительно малое передаточное отношение.
Клиноременные передачи, обеспечивая повышенное сцепление ремней со шкивами, позволяют сократить межосевое расстояние, уменьшить размеры передачи и повысить передаточное отношение. Ременные передачи с использованием круглых приводных ремней используются главным образом в приводах малой мощности ( в настольных станках, швейных машинах и т. п.).
Достоинства ременных передач: конструктивная простота, относительно малая стоимость, способность передавать мощность на значительные расстояния, плавность и бесшумность работы, предохранение механизмов от перегрузки за счёт упругих свойств ремня и его способности пробуксовывать по шкивам. Недостатки ременной передачи: короткий срок службы ремней, относительно большие размеры, высокая нагрузка на валы и подшипники, непостоянство передаточного отношения (из-за неизбежного проскальзывания ремня). Получают распространение приводные ремни из высокоэластичных и прочных синтетических материалов, узкоклиновые и зубчатые ремни. Ременные передачи распространены практически во всех отраслях промышленности, а также в приводах машин, применяющихся в сельском хозяйстве,
Цепная передача, механизм, в котором передача механической энергии на расстояние осуществляется цепью, охватывающей звёздочки (цепные зубчатые колёса). Цепная передача различаются по конструкции применяемых цепей, количеству звёздочек (простые — с двумя, сложные — с тремя и большим числом звёздочек, в том числе одна или несколько ведомых и натяжных); направлению вращения ведомых звёздочек (прямое и обратное); расположению контура цепи в пространстве (вертикально-замкнутые, горизонтально-замкнутые, пространственные — со скрещивающимися осями звёздочек); расположению линии, соединяющей центры звёздочек (горизонтальные, вертикальные, наклонные); расположению ведущей (рабочей) ветви (верхнее и нижнее); способу преобразования частоты вращения ведущего вала (понижающие и повышающие; см. Передаточное отношение); количеству параллельных контуров цепей; способу регулирования натяжения цепи; способу защиты цепей от загрязнения (открытые и закрытые кожухом, картером, чехлом); способу смазки (с ручной смазкой — при скорости до 2 м/сек, см/сек, с масляной ванной — при скорости до 8 м/сек, с циркуляционной смазкой — при скорости свыше 8 м/сек); компоновке (Ц. п., встроенные в машины, и цепные редукторы). Широкое применение Цепная передача началось с появлением втулочных и прецизионных втулочно-роликовых цепей, обеспечивающих передачу мощности до 5000 квт при высоких скоростях движения (до 35 м/сек), больших усилиях (до 70 000 кгс, или 700 Мн в Цепная передача с несколькими параллельными контурами многорядных цепей), значительных передаточных отношениях (до 12 в одной Цепная передача) и высоком кпд (до 0,99). При особо лёгких режимах работы (малые скорости и нагрузки) применяют крючковые цепи. капельной смазкой — при скорости до 6
Цепная передача универсальны, просты и экономичны. По сравнению с зубчатыми передачами они менее чувствительны к неточностям расположения валов, ударным нагрузкам, допускают практически неограниченные межцентровые расстояния, обеспечивают более простую компоновку. В сравнении с ремёнными передачами они характеризуются следующими достоинствами: отсутствие проскальзывания и постоянство среднего передаточного отношения; отсутствие предварительного натяжения и связанных с ним дополнительных нагрузок на валы и подшипники; передача большой мощности как при высоких, так и при низких скоростях; сохранение удовлетворительной работоспособности при высоких и низких температурах; приспособление к любым изменениям конструкции удалением или добавлением звеньев.
Недостатки Цепная передача: неравномерность хода, возрастающая по мере уменьшения числа зубьев звёздочек и увеличения шага звеньев; повышенный шум и износ цепи при неправильном выборе конструкции, небрежном монтаже и плохом уходе; необходимость в смазке и устранении провисания холостой ветви по мере износа цепи.
Цепная передача применяются в с.-х. машинах, велосипедах, мотоциклах, автомобилях, строительно-дорожных машинах, в нефтяном оборудовании и т.д. Преимущественное распространение имеют открытые Цепная передача, работающие без смазки, или с периодической ручной смазкой, с однорядными втулочно-роликовыми цепями, непосредственно встроенные в машины.
По теме: методические разработки, презентации и конспекты
Презентация на тему "Культура речи". Студенческая работа.
Презентация на тему "Культура речи". Студенческая работа. СПО, направление подготовки по специальности "Экономика и бухгалтерский учет (по отраслям)", 2 курс"...
Методические указания по оформлению студенческих работ
Методические указания по оформлению студентческих работ...
Студенческая работа
Студенческая работа в рамках IV Международной научно-практической конференцииОБЩЕСТВО И ЭКОНОМИЧЕСКАЯ МЫСЛЬ В XXI В.:ПУТИ РАЗВИТИЯ И ИННОВАЦИИ,посвященная 60-летию Воронежского филиала...
Научная статья - студенческая работа
В студенческой работе (научной статье в сборнике материалов конференции) были рассмотрены основные предпосылки к формированию и внедрению геоинформационных систем, а также перспективы их применения и ...
Студенческая работа Тема: «Знать, помнить, думать, защититься» (Профилактика ВИЧ-инфекции).
Материалы по итогам исследовательской деятельности по теме "Профилактика ВИЧ- инфекции" студентки ГБПОУ ДЗМ "МК № 6" (СП № 2) Бельской Софьи на Открыт...