Основные законы аэродинамики
презентация к уроку

Слайд 1

Модуль: Аэродинамика как наука ГБПОУ МГОК Автор курса: к.э.н. Шкромада Валентина Ивановна Код и наименование специальности: 25.02.08. Эксплуатация беспилотных авиационных систем ОСНОВНЫЕ ЗАКОНЫ АЭРОДИНАМИКИ ОП.07 основы аэродинамики, динамики полета и летно-технические характеристики беспилотных воздушных судов Наименование программы: Основы аэродинамики

Слайд 2

ОСНОВНЫЕ ЗАКОНЫ АЭРОДИНАМИКИ Используя аэродинамические законы, теоретическая аэродинамика позволяет сделать расчёты аэродинамических сил, действующих на летательный аппарат в полете Уравнение состояния идеального газа (уравнение Клапейрона или уравнение Менделеева- Клапейрона ) Объединенный газовый закон Уравнение постоянства расхода (уравнение неразрывности струи) – закон Эйлера Закон Бернулли

Слайд 3

УРАВНЕНИЕ СОСТОЯНИЯ ИДЕАЛЬНОГО ГАЗА Иногда – уравнение Клапейрона или уравнение Менделеева- Клапейрона – формула, устанавливающая зависимость между давлением, молярным объёмом и абсолютной температурой идеального газа P * V M = R * T , г де: P – давление V M – молярный объем R – универсальная газовая постоянная (число Рейнольдса ) T – абсолютная температура идеального газа

Слайд 4

УНИВЕРСАЛЬНАЯ ГАЗОВАЯ ПОСТОЯННАЯ (ЧИСЛО РЕЙНОЛЬДСА) константа, численно равная работе расширения одного моля идеального газа в изобарном процессе при увеличении температуры на 1 0 К Обозначается латинской буквой R . В системе СИ: R = 8,31446 Дж / (моль*К 0 )

Слайд 5

УРАВНЕНИЯ В СЛУЧАЕ ПОСТОЯННОЙ МАССЫ ТЕЛА Это уравнение называют объединённым газовым законом . Из него получаются: — закон Бойля — Мариотта . — Закон Гей-Люссака . — закон Шарля (второй закон Гей-Люссака, 1808 г .). А в форме пропорции этот закон удобен для расчёта перевода газа из одного состояния в другое

Слайд 6

УРАВНЕНИЕ ПОСТОЯНСТВА РАСХОДА (УРАВНЕНИЕ НЕРАЗРЫВНОСТИ СТРУИ) – ЗАКОН ЭЙЛЕРА За время ∆t через сечения протекут жидкости, объёмы которых будут равны: ∆V 1 = l 1 · S 1 = v 1 · ∆t · S 1 ; ∆V 2 = l 2 · S 2 = v 2 · ∆t · S 2 ; Если жидкость течёт по трубе, имеющей разное поперечное сечение, то давление в разных местах трубы будет неодинаковое Мысленно выделим в трубе несколько сечений, обозначив их площади S 1 и S 2 . Соответственно, v 1 и v 2 – скорости течений несжимаемой жидкости через эти сечения

Слайд 7

УРАВНЕНИЕ ПОСТОЯНСТВА РАСХОДА (УРАВНЕНИЕ НЕРАЗРЫВНОСТИ СТРУИ) – ЗАКОН ЭЙЛЕРА Так как мы рассматриваем стационарное течение несжимаемой жидкости, то по закону сохранения массы через любое поперечное сечение трубы за одинаковый промежуток времени проходит одинаковый объём жидкости. Следовательно , ∆ V 1 = ∆ V 2 v 1 · ∆t · S 1 = v 2 · ∆t · S 2 то есть, v 1 · S 1 = v 2 · S 2 или v 1 ·∆S = const Таким образом, уравнение неразрывности струи звучит так: Произведение площади поперечного сечения потока на его скорость есть величина постоянная